Шаляпин А.Л.
04.12.2009, 08:59
НАБЛЮДЕНИЕ ПРОДОЛЬНЫХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ВОЛН
Полный текст - http://s1836.land.ru/cl/nab/nab.htm
EUROPHYSICS LETTERS 15 August 2002
Europhys. Lett., 59 (4), pp. 514-520 (2002) Наблюдение скалярных продольных электромагнитных волн
C. MONSTEIN1 и J. P. WESLEY2
1 - ETHZ, Институт Астрономии - Scheuchzerstrasse 7, CH-8092 Z¨urich, Швейцарии
2 -Weiherdammstrasse 24, D-78176 Блумберг, Германия
(получено 18 февраля 2002; принято в окончательной форме 14 мая 2002)
PACS. 41.20.-q - Прикладной классический электромагнетизм.
PACS. 41.20. Jb - Электромагнитное распространение волн; Резюме. - Теоретически должен существовать скалярный силовой потенциал Φ волны с продольным электрическим полем E в направлении распространения этой волны. Центрально питаемая шаровая антенна, 6 см диаметром, производя пульсирующий сферический заряд передатчика на частоте 433.59 МГЦ, произвела такую волну, которая была обнаружена идентичной приемной шаровой антенной. Продольность волны E демонстрировалась путем помещения кубического набора 9-ти проводников полудлины волны, которые поглощали волну, когда проводники были параллельны (но не когда перпендикулярны) к направлению распространения волн. Сигнал от шаровой антенны передатчика, помещенной в 4.0 м. над землей и приемника – в 4.4 м. над землей, был измерен как функция расстояния, приводя к удовлетворительному согласию с теорией, включая 2 предсказанных теорией минимума интерференции, вызванные источником изображения, наведенным в Земле. Только реальные волны могут привести к такой интерференции и могут быть отражены от поверхности Земли, и изменяться как обратный квадрат расстояния. Теория. - Из закона Кулона, скалярный силовой потенциал Φ есть решение уравнения Лапласа. Вводя запаздывание по времени, Φ становится решением неоднородного волнового уравнения [1-3],
Ф - 2Ф/ t 2c 2 = −4 , (1)
где ρ - плотность заряда источника волн. Решения этого волнового уравнения (1) - скалярные волны, где для потока энергии S и плотности энергии D имеем
S = - Φ ∂ Φ / ∂t, D = ( Φ) 2/2 + (∂ Φ / ∂ t c) 2/2. (2)
Сферическая поверхность с однородным периодическим изменением распределенного заряда q эквивалентна пульсирующей плотности точечного заряда в точке r'
= q (r - r') sin ( t). (3)
Решение волнового уравнения (1) с плотностью заряда источника, задаваемой ур. (3) - для r’ = 0
Ф = q sin (kr − ωt)/r, (4)
Полный текст - http://s1836.land.ru/cl/nab/nab.htm
EUROPHYSICS LETTERS 15 August 2002
Europhys. Lett., 59 (4), pp. 514-520 (2002) Наблюдение скалярных продольных электромагнитных волн
C. MONSTEIN1 и J. P. WESLEY2
1 - ETHZ, Институт Астрономии - Scheuchzerstrasse 7, CH-8092 Z¨urich, Швейцарии
2 -Weiherdammstrasse 24, D-78176 Блумберг, Германия
(получено 18 февраля 2002; принято в окончательной форме 14 мая 2002)
PACS. 41.20.-q - Прикладной классический электромагнетизм.
PACS. 41.20. Jb - Электромагнитное распространение волн; Резюме. - Теоретически должен существовать скалярный силовой потенциал Φ волны с продольным электрическим полем E в направлении распространения этой волны. Центрально питаемая шаровая антенна, 6 см диаметром, производя пульсирующий сферический заряд передатчика на частоте 433.59 МГЦ, произвела такую волну, которая была обнаружена идентичной приемной шаровой антенной. Продольность волны E демонстрировалась путем помещения кубического набора 9-ти проводников полудлины волны, которые поглощали волну, когда проводники были параллельны (но не когда перпендикулярны) к направлению распространения волн. Сигнал от шаровой антенны передатчика, помещенной в 4.0 м. над землей и приемника – в 4.4 м. над землей, был измерен как функция расстояния, приводя к удовлетворительному согласию с теорией, включая 2 предсказанных теорией минимума интерференции, вызванные источником изображения, наведенным в Земле. Только реальные волны могут привести к такой интерференции и могут быть отражены от поверхности Земли, и изменяться как обратный квадрат расстояния. Теория. - Из закона Кулона, скалярный силовой потенциал Φ есть решение уравнения Лапласа. Вводя запаздывание по времени, Φ становится решением неоднородного волнового уравнения [1-3],
Ф - 2Ф/ t 2c 2 = −4 , (1)
где ρ - плотность заряда источника волн. Решения этого волнового уравнения (1) - скалярные волны, где для потока энергии S и плотности энергии D имеем
S = - Φ ∂ Φ / ∂t, D = ( Φ) 2/2 + (∂ Φ / ∂ t c) 2/2. (2)
Сферическая поверхность с однородным периодическим изменением распределенного заряда q эквивалентна пульсирующей плотности точечного заряда в точке r'
= q (r - r') sin ( t). (3)
Решение волнового уравнения (1) с плотностью заряда источника, задаваемой ур. (3) - для r’ = 0
Ф = q sin (kr − ωt)/r, (4)