+ Ответить в теме
Показано с 1 по 2 из 2

Тема: Эфир и формы его движения.

  1. #1

    Счастье Эфир и формы его движения.

    Как известно, элементом эфира является амер, который характеризуется единственной формой движения, а именно, равномерным поступательным движением в пространстве. Взаимодействие амеров между собой происходит путем соударения, что приводит к обмену количествами движений (импульсами). Такие соударения считаются упругими, так как они происходят практически без потери количества движения.

    Элементарный объем эфира или совокупность амеров обладает несколькими формами движений – диффузионной, поступательной и вращательной.

    Что касается диффузионной формы движения амеров, то она в эфире есть всегда, даже в состоянии его равновесия (то есть внешнее движение в эфире отсутствует). Поэтому данную форму движения амеров принято считать основной, исходной для рассмотрения любых других форм движений.
    Данная форма движения эфира, как и любого газообразного вещества, может обеспечивать три вида движений: перенос плотности, перенос импульса (количества движений) и перенос энергии.

    Поступательная форма движения эфира может обеспечить два вида движений: эфирный ветер (ламинарный ветер) и продольно колебательное (звук, в диапазоне модуля упругости).

    Вращательное движение эфира может основываться на двух видах движений: по типу смерча (разомкнутое вращение) и по типу тороида (замкнутое вращение).

    Все перечисленные виды движений могут давать различные комбинации видов движений, которые могут соответствовать тем или иным физическим взаимодействиям, физическим полям и явлениям. правда вариантность не будет сильно большой, так как в учет берутся взаимодействия потоков эфира, которые обладают разными формами и видами движений. Главное, что в основе всех видов движений лежит единственный вид движения – движение амеров в пространстве, а также единственный вид их взаимодействия – упругое соударение, что свидетельствует о том, это основа всех видов движения эфира в организации вещества, начиная с элементарных частиц и заканчивая Вселенной. Поэтому логично заявить, что следует все виды взаимодействий можно свести к механике – тому или иному виду перемещения эфирных масс в пространстве.

    Диффузионная форма движения эфира.

    1. Перенос плотности. Переносное явление в диффузионном движении присутствует в любом газообразном веществе, как в равномерном распределении, так и в неравномерном распределении плотности. Свойство переносного движения – это выравнивание концентрации плотности и концентрации масс (самодиффузии), в случае, если имеется отсутствие восстанавливающего неравновесного состояния причин.
    Для переносного диффузионного движения свойственны определенные особенности, которые связаны с тем, что в однокомпонентной среде (эфире) на процесс самодиффузии может накладываться термодиффузия. Мы не можем также утверждать точно, что эфир – это однокомпонентная система, а амеры одинаковы между собой. Вернее будет сказать, что амеры являются вихревыми образованиями (эфира-2) и имеют различия, а также могут формировать сложные структурные элементы типа молекул. Это правда тоже нельзя утверждать с точностью, так как рассмотрение вопроса о тонкой структуре эфира, реальных формах амер, видах скоростных характеристик, особенностях взаимодействий и т.д., необходимо отложить на будущее.

    Явление диффузии плотности можно рассматривать через первый закон Фика:

    dM=-D dSdt dpэ/dx

    Где dM – это масса, которая переносится во времени dt через площадку dS по направлению к нормали x, которая направлена к рассматриваемой площадке по убыванию плотности; D – коэффициент самодиффузии; dpэ/dx – градиент плотности.

    В том случае, когда происходит трехмерная диффузия, изменение концентрации с течением времени при постоянном температурном режиме при отсутствии внешних сил можно сформулировать при помощи уравнения самодиффузии:
    Если D не имеет зависимости от концентрации, то уравнение можно представить в виде выражения:
    c/dt=DΔc – второй закон Фика. В котором Δ – дифференциальный оператор Лапласа, с – концентрация частиц газового вещества.

    2. Перенос импульса. Перенос количества движения, который современные физики называют неправильно импульсом (так как физический импульс – это произведение количества сил на время действия, что не наблюдается в отдельных элементарных частицах, для которых характерны масса и скорость движения), что реализуется в слоях среды, которые могут двигаться относительно друг друга. Перенос энергии с одного слоя в другой обусловлено причиной вязкости трения или вязкого состояния газа.

    Перенос количественных показателей движения можно охарактеризовать уравнением Ньютона, которое создано для движения вязких жидкостей:

    dFx=ηdSdv1/dx

    где dF – это силовая характеристика трения, которая действует на площадку dS поверхности слоя вдоль плоскости поверхности, dv1/dx – это соотношение скоростных характеристик движения слоев в направлении оси у, которая перпендикульярна поверхности слоя; η – коэффициент внутреннего трения, который приравнивается к силе трения между слоями с площадью, равной одной единицы, при градиенте скорости, равной 1.

    Элементарная кинетическая теория:

    η=uλρ√3

    При более точной формулировке множитель можно заменить с 1/3 на коэффициент ϕ, который зависит от характера взаимодействия молекул. Так для молекул, которые сталкиваются гладкие твёрдые сферы, ϕ=0,499. Если рассматривать более точные модели сил взаимодействия, то значение ϕ можно рассматривать как функцию температуры, которая возрастает. На данном этапе становления эфиродинамики подымать вопрос развития данной функции является нецелесообразным.

    Коэффициенты перекоса к и η не могут зависеть от плотности газа, так как произведение λρ не имеет зависимости от ρ. Вязкость газа возрастает при повышении температуры в пропорциональном соотношении относительно Т.

    3. Перенос энергии. Если существуют в газе области с различными среднестатистическими скоростями частиц при различных температурах. В таком состоянии возникает термодиффузия, при которой температуры могут выравниваться, если не происходит непрерывное рассеивание тепла в пространстве и в том случае, если к данным областям нет подвода тепла извне. В противоположном случае есть необходимость установления некоторого градиента температур.

    Перенос тепла через единицу поверхности можно определить при помощи уравнения Фурье:

    dQ=-kdSdtdT/dx

    где к=ηct – коэффициент теплопроводности, который приравнивается к количеству теплоты, которая переносится через единицу поверхности за определенную величину времени при градиенте температуры, что равен единице; dT/dx – это градиент температуры.

    Разность слоев пограничного слоя можно определить при помощи выражения:

    ΔТ=(Δu)2/2cρ

    Где Δu – перепад скоростей слоев; cρ – это теплоемкость газа при неизменном давлении.

    Взаимосвязь между динамической вязкостью и температурой в пограничном слое можно выразить следующей формулой:

    η/η0=(T/T0)ξ, 0,5 ≤ ξ ≤ 1

    Поэтому принято считать, что в пограничном слое, в котором имеет место существенный градиент скоростей, температурный показатель и вязкость газа снижены. Это и объясняет стабильность вихревых образований в эфире.

    Уравнение распространения тепла в эфире, как и в любой газообразной среде, можно записать при помощи следующего выражения:
    Tt=αΔT-∫cvρ, α=kt/cvρэ

    Где Т(Ь=М,t) – температура в точке М (x, y, z) в момент времени t; kt – коэффициент теплопроводности, который является постоянной величиной, α – это коэффициент температуропроводности; ƒ- это плотность тепловых источников.

    Поступательная форма движения эфира.

    1. Ламинарное течение эфира. Ламинарное течение газообразного вещества может возникать в присутствии разности давлений в двух областях пространства. При движении газа поступательно диффузионное движение сохраняется, но при хаотическом движении молекул происходит наложение упорядоченного движения молекул в общем направлении. Вращательное движение в объеме газообразного вещества отсутствует. При поступательном движении может происходить деформация объемов.
    При помощи математических выражений, которые описывают поступательное движение эфира при ламинарном течении, можно описать сжимаемые вязкие газы (уравнения гидромеханики):

    Уравнение Бернулли, описывает сохранение энергии в струе газа (сумма кинетической и потенциальной энергий в струе газа может сохраняться независимо от сечения газовой струи):

    V2/2+∫dP/ρ=const;

    Уравнение состояния:

    Уравнение Навье-Стокса:


    Также можно использовать в описании движения газа пограничных слоях интегральные соотношения Кармана и многие другие.
    При использовании уравнений гидромеханики по отношению к эфиру следует учесть отсутствие объемных сил при начальном этапе исследований, при котором фактором существования эфира-2 пренебрегают. В других частных случаях можно использовать упрощенные уравнения, например уравнения Эйлера вместо уравнений Навье-Стокса.

    Упрощение уравнений предоставляет возможность пренебречь вязкостью и сжимаемостью, но только в тех случаях, когда не происходит искажение исходной модели явления.

    В некоторых направлениях, например, в электродинамике, вывод уравнений, которые базируются на несжимаемости эфира и отсутствии вязкости, в данный период не представляет возможности данными параметрами пренебрегать, так как исследования подтвердили их существенность для большинства частных явлений.

    2. Продольное колебательное движение в газе. Данное явление может возникнуть при появлении малого избыточного давления. Скорость распространения данного избыточного давления в пределах модуля упругости можно назвать скоростью распространения звука.

    Описать продольное колебание в среде можно при помощи волнового уравнения второго порядка:
    Где Q (x, y, z, t) – это возмущающейся воздействие; ϕ – скалярный потенциал; с – это скорость распространения продольного возмущения или скорость звука, которую можно определить при помощи следующего выражения:

    c=√ϒP/ρ

    где ϒ – показатель адиабаты, Р – это давление, а ρ – это плотность газа.
    Также существует волновые уравнения первого порядка, которые существенно отличаются от волновых уравнений второго порядка (своей простотой). Также их отличие в том, что в них нет искусственных приемов для ликвидации донного из решений, которое дает расхождения в выражении. Для одномерного колебания лучше всего подходит выражение
    Для трехмерного:
    Допустимо деление на вектор, так как данный вектор совпадает по направлению с вектором А, который находится в числителе.

    Вращательная форма движения эфира.

    1. Разомкнутое вращательное движение может проявляться в турбулентностях и сформировавшихся вихрях. Во время вращательного движения ось вихря устремляется к бесконечности, а скорость вращения уменьшается при постепенном удалении от оси.

    Определенных случаях сжимаемостью эфира можно пренебречь, например, в свободном от вещества пространстве и это описывается в уравнении вращательного вихревого движения вязкой несжимаемой жидкости:


    Где v – средняя поступательная скорость частиц в определенной точке пространства; Г – интенсивность вихря; σ – площадь вихря.
    С уважением, Владимир Харченко.
    vharhenko@yandex.ru
    ICQ 593929939

  2. #2
    мастер Гость

    По умолчанию

    Здравствуйте.Спасибо Вам за совет по поводу моего обращения. Ознакомился с Вашим материалом по диффузии эфира. Аналитическая картина темы, насколько мне позволяет мой уровень,вызывает поддержку и согласие. Подосновой служат классические законы,что очень важно для доказательств и выводов, да и в конце концов, приближает любую теорию к высоким рангам.Как мне показалось, если Вы обратите внимание в Вашем материале (2.Перенос импульса.)на то, что Вы обозначили скобками, возможно, получили бы следующую тему для своих исследований в частности,и в эфиродинамике в целом.С ув.Эдуард.

+ Ответить в теме

Метки этой темы

Ваши права

  • Вы не можете создавать новые темы
  • Вы не можете отвечать в темах
  • Вы не можете прикреплять вложения
  • Вы не можете редактировать свои сообщения